De grunnleggende veiene for varmeveksling er ledning, konveksjon og stråling. For effektivt å spre varme, reduserer folk ofte den termiske motstanden til varmestrømningsbanen og forbedrer konveksjonskoeffisienten, og overser ofte termisk stråling. LED-lamper bruker vanligvis naturlig konveksjon for varmeavledning. Kjøleribben overfører raskt varmen generert av LED-en til overflaten av kjøleribben. På grunn av den lave konveksjonskoeffisienten kan ikke varmen ledes ut i den omgivende luften i tide, noe som fører til en økning i overflatetemperatur og en forringelse av LEDs arbeidsmiljø. Økende emissivitet kan effektivt fjerne varme fra varmeavlederens overflate gjennom termisk stråling. Aluminiums kjøleribber øker vanligvis overflateemissiviteten gjennom anodisering. Keramiske materialer i seg selv har høye emissivitetsegenskaper, noe som eliminerer behovet for kompleks etter-behandling.
Strålingsmekanisme Strålingsmekanismen til keramiske materialer genereres av de ikke-resonante effektene av tilfeldige vibrasjoner av to-fononer og multi-fononer. Høy-keramiske materialer som silisiumkarbid, metalloksider og borider viser ekstremt sterke infrarøde-aktiverte polare vibrasjoner. Disse polare vibrasjonene har sterke anharmoniske effekter, noe som resulterer i absorpsjonskoeffisienter i deres doble-frekvens- og super-frekvensområder, typisk i størrelsesorden 100–100 cm⁻¹. Dette tilsvarer den lave reflektiviteten til det gjenværende refleksjonsbåndet i absorpsjonsområdet med middels-intensitet, og favoriserer dermed dannelsen av et relativt flatt, sterkt strålingsbånd.
Generelt strekker strålingsbånd med høy termisk strålingseffektivitet seg fra den sterke resonansbølgelengden til hele to-fononkombinasjonen og super-frekvensområdet i kortbølgeområdet, inkludert noen multifononkombinasjonsområder. Dette er en vanlig egenskap for strålingsbåndene til de fleste keramiske materialer med høy-emissivitet. Det kan sies at sterke strålingsbånd primært stammer fra to-fononkombinasjonsstråling i dette bølgelengdebåndet. Med noen få unntak er strålingsbåndene til generell strålingskeramikk konsentrert i de to-fonon- og tre-fononområdene større enn 5 m. Derfor, for infrarød strålingskeramikk, stammer stråling i bølgelengdebåndet på 1–5 m hovedsakelig fra -båndoverganger av frie ladningsbærere eller direkte overganger av elektroner fra urenhetsenerginivåer til ledningsbåndet, mens stråling i bølgelengdebåndet større enn 5 m hovedsakelig tilskrives to--kombinasjonsstråling.